Dreieckförmige Leiterschleife
About points...
We associate a certain number of points with each exercise.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as points for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit the number of points for the exercise in the collection independently, without any effect on "points by default" as represented by the number here.
That being said... How many "default points" should you associate with an exercise upon creation?
As with difficulty, there is no straight forward and generally accepted way.
But as a guideline, we tend to give as many points by default as there are mathematical steps to do in the exercise.
Again, very vague... But the number should kind of represent the "work" required.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as points for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit the number of points for the exercise in the collection independently, without any effect on "points by default" as represented by the number here.
That being said... How many "default points" should you associate with an exercise upon creation?
As with difficulty, there is no straight forward and generally accepted way.
But as a guideline, we tend to give as many points by default as there are mathematical steps to do in the exercise.
Again, very vague... But the number should kind of represent the "work" required.
About difficulty...
We associate a certain difficulty with each exercise.
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as difficulty for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit its difficulty in the collection independently, without any effect on the "difficulty by default" here.
Why we use chess pieces? Well... we like chess, we like playing around with \(\LaTeX\)-fonts, we wanted symbols that need less space than six stars in a table-column... But in your layouts, you are of course free to indicate the difficulty of the exercise the way you want.
That being said... How "difficult" is an exercise? It depends on many factors, like what was being taught etc.
In physics exercises, we try to follow this pattern:
Level 1 - One formula (one you would find in a reference book) is enough to solve the exercise. Example exercise
Level 2 - Two formulas are needed, it's possible to compute an "in-between" solution, i.e. no algebraic equation needed. Example exercise
Level 3 - "Chain-computations" like on level 2, but 3+ calculations. Still, no equations, i.e. you are not forced to solve it in an algebraic manner. Example exercise
Level 4 - Exercise needs to be solved by algebraic equations, not possible to calculate numerical "in-between" results. Example exercise
Level 5 -
Level 6 -
When you click an exercise into a collection, this number will be taken as difficulty for the exercise, kind of "by default".
But once the exercise is on the collection, you can edit its difficulty in the collection independently, without any effect on the "difficulty by default" here.
Why we use chess pieces? Well... we like chess, we like playing around with \(\LaTeX\)-fonts, we wanted symbols that need less space than six stars in a table-column... But in your layouts, you are of course free to indicate the difficulty of the exercise the way you want.
That being said... How "difficult" is an exercise? It depends on many factors, like what was being taught etc.
In physics exercises, we try to follow this pattern:
Level 1 - One formula (one you would find in a reference book) is enough to solve the exercise. Example exercise
Level 2 - Two formulas are needed, it's possible to compute an "in-between" solution, i.e. no algebraic equation needed. Example exercise
Level 3 - "Chain-computations" like on level 2, but 3+ calculations. Still, no equations, i.e. you are not forced to solve it in an algebraic manner. Example exercise
Level 4 - Exercise needs to be solved by algebraic equations, not possible to calculate numerical "in-between" results. Example exercise
Level 5 -
Level 6 -
Question
Solution
Short
Video
\(\LaTeX\)
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Exercise:
Eine Leiterschleife in Form eines rechtwinkligen Dreiecks Seiten a und b sind bekannt wird mit der längeren Kathete parallel zur Bewegungsrichtung in ein homogenes Magnetfeld der Flussdichte B geschoben. Die Geschwindigkeit v_ bleibt dabei konstant. Stellen Sie sowohl den magnetischen Fluss als auch die induzierte Spannung als Funktion der Zeit dar. figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; draw thick --nodebelowa.--.--nodeleftb cycle; foreach x in .... foreach y in ...... node Red at xy bmodot; node Red at ..vecB; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw dottedthick .. rectangle ..; tikzpicture figure
Solution:
Die nachstehe Skizze zeigt die Situation zu einem beliebigen Zeitpunkt t währ des Erittes der Schleife ins B-Feld: figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; foreach x in .... foreach y in ...... node Red! at xy bmodot; node Red! at ..vecB; draw dottedthick .. rectangle ..; scopexshift.cm draw thick --nodebelowxshift-.cma.--.--nodeleftb ; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw fillgray fill opacity. .--..--.--cycle; scope tikzpicture figure Da der magnetische Fluss nur von der Änderung der Fläche abhängig ist suchen wir eine Funktion für Delta A. Die graue Dreiecksfläche ist der ganzen Dreiecksfläche ähnlich. Wir stellen nun Delta A als Funktion der Zeit dar: Delta AfracDelta aDelta b Delta a können wir mit v_ und t als Funktion der Zeit einfach darstellen: Delta av_ t Mit Hilfe der Seitenverhältnisse des Dreiecks können wir nun Delta b in Abhängigkeit von Delta a darstellen: fracabfracDelta aDelta bRa Delta bfracbaDelta afracbav_ t Damit können wir für Delta A schreiben: Delta Afracv_tfracbav_ t Ra Delta Atfracbv_^at^ Somit erhalten wir für den magnetsichen Fluss: boldsymbolvarPhitBfracbv_^at^ Und für die induzierte Spannung: U_mathrmind-fracmathrmdvarPhimathrmdtRa U_mathrmindtboldsymbol-Bfracbv_^at
Eine Leiterschleife in Form eines rechtwinkligen Dreiecks Seiten a und b sind bekannt wird mit der längeren Kathete parallel zur Bewegungsrichtung in ein homogenes Magnetfeld der Flussdichte B geschoben. Die Geschwindigkeit v_ bleibt dabei konstant. Stellen Sie sowohl den magnetischen Fluss als auch die induzierte Spannung als Funktion der Zeit dar. figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; draw thick --nodebelowa.--.--nodeleftb cycle; foreach x in .... foreach y in ...... node Red at xy bmodot; node Red at ..vecB; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw dottedthick .. rectangle ..; tikzpicture figure
Solution:
Die nachstehe Skizze zeigt die Situation zu einem beliebigen Zeitpunkt t währ des Erittes der Schleife ins B-Feld: figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; foreach x in .... foreach y in ...... node Red! at xy bmodot; node Red! at ..vecB; draw dottedthick .. rectangle ..; scopexshift.cm draw thick --nodebelowxshift-.cma.--.--nodeleftb ; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw fillgray fill opacity. .--..--.--cycle; scope tikzpicture figure Da der magnetische Fluss nur von der Änderung der Fläche abhängig ist suchen wir eine Funktion für Delta A. Die graue Dreiecksfläche ist der ganzen Dreiecksfläche ähnlich. Wir stellen nun Delta A als Funktion der Zeit dar: Delta AfracDelta aDelta b Delta a können wir mit v_ und t als Funktion der Zeit einfach darstellen: Delta av_ t Mit Hilfe der Seitenverhältnisse des Dreiecks können wir nun Delta b in Abhängigkeit von Delta a darstellen: fracabfracDelta aDelta bRa Delta bfracbaDelta afracbav_ t Damit können wir für Delta A schreiben: Delta Afracv_tfracbav_ t Ra Delta Atfracbv_^at^ Somit erhalten wir für den magnetsichen Fluss: boldsymbolvarPhitBfracbv_^at^ Und für die induzierte Spannung: U_mathrmind-fracmathrmdvarPhimathrmdtRa U_mathrmindtboldsymbol-Bfracbv_^at
Meta Information
Exercise:
Eine Leiterschleife in Form eines rechtwinkligen Dreiecks Seiten a und b sind bekannt wird mit der längeren Kathete parallel zur Bewegungsrichtung in ein homogenes Magnetfeld der Flussdichte B geschoben. Die Geschwindigkeit v_ bleibt dabei konstant. Stellen Sie sowohl den magnetischen Fluss als auch die induzierte Spannung als Funktion der Zeit dar. figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; draw thick --nodebelowa.--.--nodeleftb cycle; foreach x in .... foreach y in ...... node Red at xy bmodot; node Red at ..vecB; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw dottedthick .. rectangle ..; tikzpicture figure
Solution:
Die nachstehe Skizze zeigt die Situation zu einem beliebigen Zeitpunkt t währ des Erittes der Schleife ins B-Feld: figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; foreach x in .... foreach y in ...... node Red! at xy bmodot; node Red! at ..vecB; draw dottedthick .. rectangle ..; scopexshift.cm draw thick --nodebelowxshift-.cma.--.--nodeleftb ; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw fillgray fill opacity. .--..--.--cycle; scope tikzpicture figure Da der magnetische Fluss nur von der Änderung der Fläche abhängig ist suchen wir eine Funktion für Delta A. Die graue Dreiecksfläche ist der ganzen Dreiecksfläche ähnlich. Wir stellen nun Delta A als Funktion der Zeit dar: Delta AfracDelta aDelta b Delta a können wir mit v_ und t als Funktion der Zeit einfach darstellen: Delta av_ t Mit Hilfe der Seitenverhältnisse des Dreiecks können wir nun Delta b in Abhängigkeit von Delta a darstellen: fracabfracDelta aDelta bRa Delta bfracbaDelta afracbav_ t Damit können wir für Delta A schreiben: Delta Afracv_tfracbav_ t Ra Delta Atfracbv_^at^ Somit erhalten wir für den magnetsichen Fluss: boldsymbolvarPhitBfracbv_^at^ Und für die induzierte Spannung: U_mathrmind-fracmathrmdvarPhimathrmdtRa U_mathrmindtboldsymbol-Bfracbv_^at
Eine Leiterschleife in Form eines rechtwinkligen Dreiecks Seiten a und b sind bekannt wird mit der längeren Kathete parallel zur Bewegungsrichtung in ein homogenes Magnetfeld der Flussdichte B geschoben. Die Geschwindigkeit v_ bleibt dabei konstant. Stellen Sie sowohl den magnetischen Fluss als auch die induzierte Spannung als Funktion der Zeit dar. figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; draw thick --nodebelowa.--.--nodeleftb cycle; foreach x in .... foreach y in ...... node Red at xy bmodot; node Red at ..vecB; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw dottedthick .. rectangle ..; tikzpicture figure
Solution:
Die nachstehe Skizze zeigt die Situation zu einem beliebigen Zeitpunkt t währ des Erittes der Schleife ins B-Feld: figureH centering tikzpicturelatex %draw step.colorgray! - grid ; %fill circle .; draw - -.-.--.-. noderight x; foreach x in .... foreach y in ...... node Red! at xy bmodot; node Red! at ..vecB; draw dottedthick .. rectangle ..; scopexshift.cm draw thick --nodebelowxshift-.cma.--.--nodeleftb ; draw -thickblue ..--nodeabovev_ ..; draw fillgray fill opacity. .--..--.--cycle; scope tikzpicture figure Da der magnetische Fluss nur von der Änderung der Fläche abhängig ist suchen wir eine Funktion für Delta A. Die graue Dreiecksfläche ist der ganzen Dreiecksfläche ähnlich. Wir stellen nun Delta A als Funktion der Zeit dar: Delta AfracDelta aDelta b Delta a können wir mit v_ und t als Funktion der Zeit einfach darstellen: Delta av_ t Mit Hilfe der Seitenverhältnisse des Dreiecks können wir nun Delta b in Abhängigkeit von Delta a darstellen: fracabfracDelta aDelta bRa Delta bfracbaDelta afracbav_ t Damit können wir für Delta A schreiben: Delta Afracv_tfracbav_ t Ra Delta Atfracbv_^at^ Somit erhalten wir für den magnetsichen Fluss: boldsymbolvarPhitBfracbv_^at^ Und für die induzierte Spannung: U_mathrmind-fracmathrmdvarPhimathrmdtRa U_mathrmindtboldsymbol-Bfracbv_^at
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